Различия

Здесь показаны различия между выбранной ревизией и текущей версией данной страницы.

ru:emission [2013/01/17 17:35]
bomouse [Принцип соответствия]
ru:emission [2013/01/17 17:35] (текущий)
bomouse [Принцип соответствия]
Строка 11: Строка 11:
 <tex> <tex>
 \gamma =\frac{P}{\hbar \omega } \gamma =\frac{P}{\hbar \omega }
-</tex>.+</tex>
 где <tex>{P}</tex> – это мощность, <tex>{\omega}</tex> – частота излучения. То же самое верно и для магнитного дипольного перехода. Здесь предполагается, что и частота, и матричный элемент дипольного перехода практически не зависят от окружения излучателя, что верно в большинстве случаев. Темп излучательной рекомбинации можно получить путем интегрирования дальнего поля излучателя по окружающей его поверхности. Темп безызлучательной рекомбинации получается при интегрировании энергии поля излучения по объему всех поглощающих объектов. где <tex>{P}</tex> – это мощность, <tex>{\omega}</tex> – частота излучения. То же самое верно и для магнитного дипольного перехода. Здесь предполагается, что и частота, и матричный элемент дипольного перехода практически не зависят от окружения излучателя, что верно в большинстве случаев. Темп излучательной рекомбинации можно получить путем интегрирования дальнего поля излучателя по окружающей его поверхности. Темп безызлучательной рекомбинации получается при интегрировании энергии поля излучения по объему всех поглощающих объектов.
  
 
/home/kintechlab/fdtd.kintechlab.com/docs/data/pages/ru/emission.txt · Последние изменения: 2013/01/17 17:35 — bomouse     Наверх